Фотоэффект Парадоксальное поведение микрочастиц Квантовый гармонический осциллятор Ядерная  модель атома Атом во внешнем магнитном поле Квантовые  статистические распределения Зонная  теория твёрдых тел
Сопротивление материалов Метод сечений Удлинение стержня и закон Гука Потенциальная энергия деформации Общие принципы расчета конструкции Моменты инерции сечения. Кручение бруса с круглым поперечным сечением

Сопротивление материалов (сопромат)

Поместив начало системы координат в центре тяжести крайнего левого поперечного сечения балки, и рассекая ее в пределах участкаI, рассмотрим равновесие левой части балки длиной z1 (рис.5.14,а). Составив уравнения равновесия Sy=0 и   для этой части, найдем аналитические выражения изменения Qy и Mx на участкеI, где z1 изменяется в пределах 0z11м:

Рис.5.14

Sy=0, --P=0,=-P (постоянная величина);

, --Pz1=0,=-Pz1 (уравнение прямой линии).

 Знак “минус” у  говорит о том, что в этом сечении возникает поперечная сила, действующая в направлении, обратном показанному на рис.5.14,а, а у -что в сечении будет возникать изгибающий момент, растягивающий верхние волокна, а не нижние, как показано на рис.5.14, а. Для определения величин  и  в характерных сечениях этого участка подставим значения z1 в полученные аналитические выражения:

при z1=0 = -10кН, =-100=0;

при z1=1м = -10кН, = -101=-10кНм.

 Проведя сечение в пределах участка II, рассмотрим равновесие левой отсеченной части балки (рис.5.14,б) и из уравнений равновесия Sy=0 и  найдем аналитические выражения для  и  на этом участке, где z2 изменяется в пределах 1м z23м:

Sy=0,--P+RA=0,=RA-P (постоянная величина);

, --Pz2+RA(z2-1)=0,

 =RA(z2-1)-Pz2(уравнение прямой линии).

 Подставив в полученные выражения значения z2, соответствующие граничным сечениям участка II, определим величины   и , возникающие в этих сечениях:

приz2=1м =40-10=30кН,

 =40(1-1)-101=-10кНм;

при z2=3м = 30 кН, =40(3-1)-103=50кНм.


Основы теории пластичности